后磁場(chǎng)也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時(shí)場(chǎng)強(qiáng)提高的部分就是鐵芯貢獻(xiàn)的。 由于未插入鐵芯前螺線(xiàn)管內(nèi)腔的磁場(chǎng)是均勻的，插入鐵芯后磁場(chǎng) 變得不均勻，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化曲線(xiàn)類(lèi)似于指數(shù)曲線(xiàn)，所以由鐵芯 貢獻(xiàn)的場(chǎng)強(qiáng)可用磁場(chǎng)的指數(shù)方程式表示，即 Hx=H0e -cx （9） 式中：Hx———離開(kāi)鐵芯端面x處由鐵芯貢獻(xiàn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度； 圖9 86鎧裝螺線(xiàn)管鐵心插入深度6cm時(shí)的軸向場(chǎng)強(qiáng) （a）一端插入鐵芯；（b）兩端插入鐵芯 （9）中的c值，在H0為定值的情況下，可由下式確定 l———兩鐵芯端面間的距離，cm； x———離開(kāi)某一鐵芯端面的距離，cm。 插入平鐵芯或尖削鐵芯，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化規(guī)律是一致的，只 值有所不同。 4 結(jié) 論 1）未鎧裝螺線(xiàn)管軸線(xiàn)中點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度隨其長(zhǎng)度增加而增 后趨于飽和。 2）未鎧裝螺線(xiàn)管磁利用系數(shù)隨其長(zhǎng)度增加而增加，無(wú)限長(zhǎng) 管磁利用系數(shù)-大，等于1；對(duì)于 α =3的有限長(zhǎng)螺線(xiàn)管，β 時(shí)，磁利用系數(shù)可達(dá)0.95，β=4時(shí)約為0.8。 3）鎧裝螺線(xiàn)管內(nèi)腔為一均勻磁場(chǎng)，在鐵鎧未達(dá)磁飽和的條 ，內(nèi)腔的磁場(chǎng)強(qiáng)度只與螺線(xiàn)管單位長(zhǎng)度的安匝數(shù)有關(guān)，其值 =0.4πIn。 4）鎧裝螺線(xiàn)管內(nèi)腔插入鐵芯時(shí)，鐵芯對(duì)磁場(chǎng)強(qiáng)度的貢獻(xiàn)可 數(shù)方程式表示，一端插入鐵芯時(shí)內(nèi)腔的總磁場(chǎng)強(qiáng)度 H= In+H0e -c 兩端插入鐵芯時(shí)，H =0.4πIn+H0e -cx e -c（1-x） 。 磁選過(guò)程希望離開(kāi)磁極表面等距離各點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度近于相 ，使平行于極面運(yùn)動(dòng)的所有磁性顆粒都受到均等的磁力，不致 于某些點(diǎn)磁力弱而使磁性顆粒損失于尾礦中。這就要求磁場(chǎng)強(qiáng) ，不隨y而變，即磁力線(xiàn)在 y方向上的分布應(yīng)均勻，這只在 α 隨x變才能達(dá)到。 為滿(mǎn)足上述條件，：一，極頭形狀應(yīng)按等磁位線(xiàn)決定， 得磁力線(xiàn)垂直極面；第二，極寬與極間隙寬之比要適當(dāng)。 根據(jù)捷爾卡奇等人的研究認(rèn)為，極頭完全按等磁位線(xiàn)決定比 困難。一般可令極頭圓弧半徑r=0.4S（S———極距），極寬與 間隙寬之比值為1.0耀1.5。

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